1. 磁聚焦面积问题
对的是这样。
因为凸透镜镜片面积越大，通过透镜的光能越多，把它们聚焦后，能量密度越高，所以生火越快。
这与太阳灶的原理一样，太阳灶的反射面积大，能反射聚焦的阳光越多。
2. 电聚焦和磁聚焦的条件
分解初速度,沿磁场方向的速度vcosθ,几乎相同,因为cosθ接近1,此方向做匀速直线运动.垂直磁场方向的速度vsinθ,此方向做匀速圆周运动,周期均相同,由2πm/qB决定.一周期后水平向前运动的距离几乎相同,垂直方向均回到出发点,形成聚焦现象.
3. 平面磁聚焦
聚焦与发散，我们最早听到这个词语是初中里面光学里面的透镜，光的聚焦与发散
我们这里沿用这个词语用到磁场里面
一组平行的带电粒子射入圆形磁场，最终带电粒子汇聚一点这是磁聚焦
反之，也是磁发散
4. 磁发散与磁聚焦条件
平行射入的粒子束依靠磁场作用会聚于一点的现象称为“磁聚焦”；粒子束由磁场中某一点发散射出，在磁场的作用下，最后都平行飞出磁场，称为“磁发散”。
不管是磁聚焦还是磁发散，其磁场均为一个以R为半径的圆。
5. 磁聚焦半径
磁聚焦的原理：
如果一个带电粒子进入匀强磁场时，其速度V的方向与磁感强度 的方向成任意角度θ，则可将V分解成平行于B和垂直于B的两个分量V∥和V⊥。因磁场的作用，垂直于B的速度分量V⊥虽不改变大小，却不断改变方向。在垂直于B的平面内作匀速圆周运动。平行于B的速度分量V∥不变，其运动是沿B方向的匀速直线运动。这两种运动的合成，为螺旋线运动。此带电粒子作螺旋运动时，螺旋线的半径(即电子在磁场中作圆运动的回旋半径)为
R=mv⊥/(qB)=mvsinθ/(qB) （9-14a）
粒子每转一周前进的距离称为螺距，用符号表示，则
h=v∥*T=2πmvcosθ/(qB) （9-14b）
上式中的T是粒子转过一周所需的时间，称为回转周期。
在匀强磁场中某点A处有一束带电粒子，当带电粒子的速度v与B的夹角很小、各粒子速率v大致相同时，这些粒子具有相同的螺距。经一个回转周期后，他们各自经过不同的螺距轨道重新会聚到A'点。发散粒子依靠磁场作用会聚于一点的现象称为磁聚焦。它与光束经光学透镜聚焦相类似。实际应用中，更多利用它产生的非匀强磁场聚焦。短线圈的作用类似光学中的透镜，称为磁透镜。也可用于电子显微镜中。
6. 磁聚焦半径必须相等
加上磁场后磁聚焦时偏转板到荧光屏间是一个螺距。
励磁电流增加，螺线管里的磁感应强度也相应增加，电子聚焦的螺距将减小，当螺距减小到电子最初的汇聚点与荧光屏的距离相等时，在荧光屏上的光斑会汇聚成一个很小的点，这时就是电子的第一次聚焦。
接着继续加大励磁电流，光斑又会散开，当螺距减小到电子最初的汇聚点与荧光屏的距离的一半时，电子再次在荧光屏上聚焦，也即是第二次出现小点时是第二次聚焦。
同理，第三次出现小点时是第三次聚焦。所以第一次聚焦时偏转板到荧光屏间是一个螺距，之后聚焦螺距会越来越小，不会更多。
一束发散角不大的带电粒子束，当它们在磁场B的方向上具有大致相同的速度分量时，它们有相同的螺距。
经过一个周期它们将重新会聚在另一点，这种发散粒子束会聚到一点的现象与透镜将光束聚焦现象十分相似，因此叫磁聚焦。带电粒子在磁场中的螺线运动被广泛应用于“磁聚焦”技术，从电子枪射出的电子以各种不同的初速度进入近似均匀的恒定磁场B中，电子枪的构造保证各电子初速v的大小近似相等，v与B的夹角足够小，以致每个电子都做螺线运动。
于是虽然开始时各电子分道扬镳，但各自转了一圈后竟又彼此相会，从而得到使电子束聚焦的目的。磁聚焦在许多电真空系统（如电子显微镜）中得到广泛应用，实际中用得更多的是短线圈内非均匀磁场的磁聚焦。
7. 磁聚焦问题和问题处理
带电粒子在圆心匀强磁场中的磁聚焦与磁发散的特点。通过动画模拟带电粒子运动轨迹，通过几何验证粒子射出磁场时方向，分析不同方向射入带电粒子，总结磁发散模型；再根据粒子运动的可逆原理，总结磁聚焦模型，最后习题巩固。
8. 磁聚焦最小面积
一、质子的荷质比为9.578309×107C/kg，一般计算中取1×108C/kg.
二、荷质比又称比荷、比电荷，是一个带电粒子所带电荷与其质量之比，其单位为C/kg。
计算时，粒子无论带何种电荷，应一律代入正值计算。电子电荷e和电子静止质量 m的比值e／m（电子比荷）为电子基本常量之一，可通过磁聚焦法、磁控管法、汤姆孙法及双电容法等进行测定。现代精确测量电子比荷的值为1.75881962×1011C/kg，质子比荷的值为9.578309×107C/kg，一般计算中取1×108C/kg.